с - удельная теплое\п<осгь газа п])и посгоянном дав-ленпн,

-коэффнцне1!т сонрлгивлсния грсння. D - коэффициент мoлeкyляpн)si диффузии; диаметр

струн, d -размер тела.

rfp -диаметр эквивалешиюи сферы.

/ - фактор трения. Gj -масса вещества диффундирующая в ед1ннцу

вре.мещ! через единицу п.ющади. g - ускорение силы тяжесги. Gr-критерии Грасгофа. - энтальаия.

/ - фактор массооб.мена, введенный Эрганом. j, -фактор теплообмена, /j, -фактор массообмена. yi -константа.

L - скрытая теплота нспэреиия; безразмерная длина

потенциального ядра при смещении crpyii. / - длина трубопровода, канала. ,M- масса, молекулярный вес.

т -относительная массовая концентрация (безразмерная).

- .масса ко.мпонента /, переноси.ная в единицу времени через единицу 1гаощ1Ди.

- число молей вещества /, переносимое в едищщу времени через едианцу площади.

п -среднее число частиц жидкости, проходящих

в единицу времени через единицу п,!н)щади. Nu - критерий Нуссельта. Р - сохраняемое свойство. р - давление.

- парциальное дав.тение вещества /, Ре - критерий Пекле.

Рг-критерий Прандтля.

Q -количество теп.ча, отведенного от газа на единицу массы нснаривщепся жидкоегн. f/ -скорость внешнего подвода тепла на едщншу поверхности исиареипя. -универсальная газовая постоянная, /j -газовая постоянная для единицы массы газа /.

Rc - критерий Рейиольдси. s.- удельная поверхность. Sc - критерий Шмидта. St - критер!и Стантона, Т - абсолкллшя температура. / --время.

и -скорость noTOKci; средняя cKopdcrb при течеа в трубе.

и, V, К--компоиенты скорости ио-юка по осям.

о: - масса. X. V, гпрямоугольные координаты. ЛПП - локальный параметр переноса. ЧЕП -число единиц переноса, я - коэффициент тсплообмеиа.

р - коэффициент термического расширения (обът иый).

3 - толШина 11огр;1иичиого слоя или иеподвн Ш1 пленки .

Д- коэффициент турбулентного обмена. S - относительный объем пустот в насадке. 9 -разность температур, размерная или безраэлШ ная.

Я - коэффициент тс-нлонриводности.

i - коэффициент динам[гческой вязкост[1.

V - коэффициент кинематической вязкости.

р - плотность.

t - наирялеиие трения.

/ - отношение плг)Тиостей npii cMemcHiH-i струй. 1; - отношение скоростей при смешении струн.

Литература к главе 3

Eckctt L. R. С, IiitroduclJon to the Transfer of Heat and Ma? AlcOraw-HiH, New York and London, lUSt).

Fishcnden Д\. and Saunders O. A., IritrodLkTion to Transfer, Oxford University Press, London, i9o0.

Jakob \., Heat TransfeT, Wiiev, New Yorl<,

A\ e ..\ d a Ш s W. П., Heat Transmission,-- AicOraw Hill, New Ycrf: ami London, 1942.

P er r у J. H. (Ed), Clicmical Engineers Handbook, .McOraw-HV Kcw York and London, 1950.

Sherwood T. K. and Pigford R. L., Absorption and Extn tion; iMcQraw-Hill, New York and Loncion, 1952.

Spiers H. M., Tt;cIinioal Data un Fuel, London, 1950.

Глава и е т в с р т а л

ТЕПЛО- И ЛААССООБМЕН ПРИ НАЛИЧИИ ХИМИЧЕСКИХ РЕАКЦИЙ

Задача организации ироце1Ч\я горения обычно состоит 6 том, чтобы из дв\х раздельны}! иошков топлива и воздуха получить общий поток равномерно перемешанных горячих продуктов сгораиия. Смешение, таким образом, является сущестБСнны.м элементом процесса горения. 7опливо часчо подается в твердом или жидком виде так, что про-иcoдит перенос вещества через границу разде1та фаз. При Э1ПМ испаренное топливо и иролукт],] сгорания смешиваются с воздухом.

В гл. 3 был рассмотрен ряд явлений, связанных со смешением струй; значительное внимание было также уделено массообмену через границу раздета фаз и движущим силам для раз.тичных типов переноса. Однако ра.ссма-тривались главным образом тепло-и массообмеи без химических реакции, т. е. при отсутствии источников или стоков тепла и вещества, распределенных в среде. Рассмотрим теперь, как применить предложенные выше методы к расчету химических реакций, с тем чтобы определить длину факела Пламени и скорость сгорания твердых и жидких топлив.

1. ГОРЕНИЕ ГАЗОВЫХ СТРУН

Аналогия между процессами массо- и теплообмена бы-установлена нами как следствие аналогии дифференциальных уравнений, выражающих соответственно законы co.i;ipaneHHH диффундирующих газов ii тепла. При наличии в системе химической реакции эти уравнения теряют силу, Э как появляются распределенные источники it стоки т&пла и вещества. Мы увидим, однако, что при определен-Ь1х условиях задача все же может быть разрешена и в ЧОМ случае.