величина определяется из таблиц по измеренному j чению Т. Тогда искомое содержание водяного пара в в духе выражается через известные велщтины: К-1)с(Г~Г.)

Конечно, {т.- I) - всегда велиЧ[1На (ярипательн. Соответственно всегда меньше, чем т. Уравней

(3-71) [или более точное, полученное из (3-69) без дог щения D~a] применяется при обработке показан1ш хрометра. Однако нельзя ожидать полного совпадения рг четных значений с эксиериментальными ио данным Het средственных определений влажности частично из-недостаточно!! точности теории, но главным образом в свя зи с тем, что практически не достигается идеальная адиабатичность процесса испарения.

Расчет скорости исиаре1П1я, В общем случае задача состоит в расчете скорости испарения с поверхности жидкости, омываемой заданным потоком газа. Проблема распадается на две части: во-первых, 1!еобходимо располагать данными по тепло- или массообмену для конкретной конфигурацип тел и определенного значения критерия Рейнольдса, например в форме уравнения (3-12); во-вторых, необходимо рассчитать параметр переноса. Первая часть проблемы нам уже знакома; здесь мы рассмотрим вторую часть применительно в основном к адиабатическому испарению.

Обычно при постановке задачи температура и соста газа в потоке, а также физические свойства испаряющегося вещества и газа задаются. Этого, однако, цсдоста-точно для непосредственного вычисления параметра переноса, так как ни т, ни т()чно не известны. Поэто;йУ необходимо получить дополинтельпо связь между т и из условий насьццения, зависящих от свойств жидкости. Так как в большинстве случаев отсутствует аналитичв ское выражение этой связи, то удобно при.менять граф№ ческий .метод решения, показанный на рнс. 3-11,

Если известны термодинамические свойства испаряющегося вещества, то можно найти для любого значения и далее рассчитать величину В. Зависимость от имеет вид кривой с асимптотами В = ~т и = t) \ - температура кипения жидкости. Такой ? 98

ракгер saiJiiCHMociii определяется следующим: если по-верхиость нлгеег очень низкую температуру, то сгре-\П1Тся к нулю; ecJ[H температура поверхности приближается к Tj, то стремится к единтще (парциальное давление приближается к абсолютному). Т никогда не может превзойти Г; при приближении т, к единице стремится к бесконечности. Часть кривой, соответствующая отрица-1ельным значениями , не пис-ег физического смысла, так ьак при это.м газ должен содержать больше пара !i иметь более низкую температуру, чем поверхность; последнее невозможно, так как смесь у поверхности всегда находится в насыщенном состоя-и;!И. Следовательно, адиабатическая конденсация невозможна.

Зависимость йу от I при заданном значении пред-

е!авляет собой, очевидно, прямую линию с наклоном --cjl, проходящую через точку (О, ТУсловие Вл = В выполняется в точке пересечения кривой и прямой. Эта Точка соответствует условиям на поверхности только в случае D = a. В более общем случае необходимо найти значение Т, удовлетворяющее уравнению (3-69). Как в том, так и в другом случае определяют далее параметр переноса, с помощью которого можно рассчитать скорость испарения, естественно равна температуре влажного термометра.

Такое ностроеинс необходимо далеко не всегда. Если 7, очень велика, то пересечение произойдет на верхней BeiBH кривой и можно с достаточной степенью точности брать пересечение с асимптотой, т. е. положить Ву = ~<:(7 - Ti)IL. С другой стороны, если очень мала, то кривая идет столь полого, что вполне допустимо брать Пересечение кривой с вертикалью Т = Т, т. е. принять

Рис. :in. К оГредсленто усювий на поверхности при адиабатическом испарении.

где .оогветсгвует насыщению П[)И температуре iava. Только в промежутоиион области необходимо рассматрц-вагь обе неличипы: В и Б .

Пример 3-4. Капля воды д[лfeтpo.\J 0,1 см и-т&ттл в гхом □ оздухе. Температура которого: а) 15° С б) I U00° С. Чему равно полное Bpctifl испаринля капли?

Решетке (предполагаем, что давление равно атмосферному), а) Сначала найдем параметр переноса. В общем случае необходимо применять j/fiasaffHyra выше методику, но так как речь идет о воде, ти - теуггература влажного термометрд л можно носпользоваться njHxpoMeTp)jijecK.!iMi: таблицами (например, Spiers, 195D, стр. 115). Длн paecMaj-pwBaeivEoro случая получим 7*д = 3,3С. Тогд;1

0,24(15 -3,3)

59U --4,77.10-

Для проверки находим из габлпн, вл;1Жиого воздуха (Spiers, 1S350, стр. 136), что прн Гз = 3.3С = 0,0047; отсюда В = 4,72-10-3 g хорошем согласии с предыдущим значением.

Время .уиестнования капли получим из уравнения (3-48) (с заменой D wh а].

Примем для 15С: B-=4,75-lU- а 0,213 см-/се!г. pj = 1 г/см*-;

Тог л а

0,1-1

= в.и.:43Д,21.1и-Мн (1,00475) - f.*-.

НЛП 14,8 М1,н.

б) Когд;, / g = I ОООС, ист и,1ибхоД11Мосп1 находить точно величину Tg, 1ац как заранее известно, чго она не иревослодит ЮОС и очень 6,.i:i3ii;i i; этому значению. Поэтому, принимай

Г,100С; с-0,26; L - 539 кал/г,

получим:

0,26(1 Ш-.00) 3.

Для пр(.)верки величины 7 вычисляем из уравнения (3-71) значение /д-0,303, соответствующее температуре примерно 77° С. Подстановка Этого значения 7 дает в качестве вгоррго приближена*

В = 0,443. Дал11неишие приблинсеипя излишни.

Прнщш;,я В = 0,443, а (илп D)= ],В7 ему се к, p = I г/cл Pg = = 0,284-10-3 2/cf (коистанты для воздуха берем при 500°С, т. при средне; теи[1ературе), найдем время испарения

0,Р.]

Й- i,B7-U,284- 10- In (1,443)

-=-0,41 сек.