Нз уравнений (2-1-1) и (2-10) находим:

Лр -

12-1

На диаграмме нанесены линии, соответствуюигие ypi

ненню (2-15) при различных значенпях -j-

Это- п(

ЛрГ -сек

мые с углом наклона 45, которые буде.м называть лин ми давления.

Если местное давление известно, то липни давления мо ио использовать для определения величины ii}jA. Для эт( расстояние точки, характер(изу10ш.ей состодаие, от лн1 данленпя откладывается от точки 1 логарифмической ш лы вправо или влево (в зависимости от положения то относительно линии давления).

4. Обратимое адиабатическое течен Энтропия .S чистого вещества связана с энтальпией и . лением соотношением

TUS = с1Л - vup, (i

являющн.мся следствием второго закона термодинам! При обратимом адиабагичесч<ом процессе us=0. Испол для исключения v ур,-HTie (2-10), интегрирова уравне(-{ия (2-iG) при t получим:

2-(). Изоэнтрогшаеское

Значения интеграла в ле части равенства длявозд приведены в таб.лицах , 1тэна и Кэя (Кееттап Кауе, 1948), По этим д ным для каж,той темпа туры от соответствую!! линии давления можно отложить отрезки, конеч! точки которых образуют линии, которые будем ттазыв! изоэнтрона.ми. Согласно уравнению (2-17) горизонталью расстояния всех точек этих лпний от линий давления rf порциоиальны логарифмам от-иошений действительных Д 4-1

.,11,1,1 к тавлишям в точках пересечения пзоэХгроп с соот-- еТСТР) юш -* ЛИНИЯМИ! давления. На рис. 2-4 изоэнпропы пповедсны так, что они пересекают соответствующие линин давления при Г=0°С (492° Ф абс). На рис. 2-6, разъясняющей поетроснне, расстояние АВ дает отношение исходного и конечного давлений при пзоэнтропическом расншреини от температуры, соответствующей точкам А или В, до 0° С, например по линии энергии CD. Числовые значения отсчиты-ваются гю логарифмической шкале. Температура 0° С выбрана \словно; давление, которое получается при изоэптро-пнческом расширении до температуры О С, обозначено р,. Изоэнтропы имеют слабую кривизну всле.тствие зависимое in теплоемкостей от температуры. Расстояние по горизонта.ти .между точками изоэнтропы и линией энергии имеет опре-.теленный смысл. Как было указано, отрезки АВ и ВС на рас. 2-6 соответственно представляют p/Ps и w/Ap. Поэтому отрезок АС представляет собой w/Ap. Значения w/A р со-ответствующие каждой изоэнтропе, указаны на рис. 2-4. Отрезок АС на рис, 2-6 пропорционалеп удельному потоку массы, так как величина р при даппом процессе расширения постоятша. Максимальная величина этого отрезка равна АС. причем точка С находится на пересечении линии энерпш с линией звука. Таким образом, при изоэнтрониче-ском расширении газа удельный поток массы сначала уве-личиваетея, а затем уменьшается. Это определяет особенности профиля сопел. Так как массовый расход w по длине сопла не из.меияется, то отрезки АС на логарифмической шкале при известном непосредственно дают площадп сопла ссмтветственно расширению газа.

Давление после изоэнтропического расгпирения до температуры 0°С обычно не определяется; целесообразней найти величину w/Apo, где ро - давление тормоисения. Для любой точки изоэптроппческого расширения АВ на рис. 2-7 отрезок CD определяет Po/ft, п поэтомувсппчине w/Ap соответствует AE + CD Эту сумму .можно отложить циркулем па тогарпфмической шкале и при данном давлении торможе- чя найти удельный массовый поток для любого момента Роцесса раснтпрения.

Отношение давлений р/ро в некоторый момент процесса Р ситирения определяется велнчниой CD-EF. Вопрос о том,

Какую сторону от ТО па логарифмической шкале откла-исС Соответствующие отрезки, обычно легко рентается \одя из физических соображений.

Линии количеств а д в и ж е и и я. Для двнисе-

Ш1Я без трения в трубе носгояпното сснешш закон со: нення количества движения дает

Используя уравнение состояния (2-10) и уравнение нер рывиости (2-14) при ai = const, будем иметь:

Кривые, выражающие эту зависимость V от Т для р; личных значений константы, нанесены па диаграмму Ig7 Ig V (рнс. 2-4). Полученные линии соответствуют сем< ству линий Рэлея (Stodola, 1927) на диаграмме Мол Каждая линия дает возможные состояния всздуха при < движении без трения в прямой трубе, сопровождающем

Рис. 2-7. Давление торможения.

Рнс. 2-S, Подвод тен

подводом тепла. По мере увеличения скорости темнерату сначала повышается, а затем понилается; максимум тетлт ратуры соответствует скорости, равной 1 gHT. Накл кривых в точке их пересечения с линией звука равен нак; ну ЛТП1ИИ энергии в этой же точке и наклону нзоэнтроп п этой же температуре. Прн малой скорости движения крив почти параллельны линия.м давления; при больших ско] стях кривые круто падают вниз. Эти кривые будем наа вать линиями количества движения. Все они подоб и отличаются друг от друга лишь сдвигам вдоль лиц

На рис. 2-8 показана диаграмма процесса движения г по прямой трубе при отсутствии трення и с подводом теп когда состояние газа изменяется от точки А до точки В